技能培训专题 短路电流计算与分析(一).doc

1页34.3 简单不对称短路的计算与分析简单不对称短路包括：利用对称分量法可以求解简单不对称短路，但需要根据不对称短路的边界条件再列出三个方程。网络的故障处，对称分量分解后，可用序电压方程表示为：) 1 () 1 (0) 1 (zIUUfff)2()2()2(zIUff)0()0()0(zIUff故障处的序电流、序电压满足序电压方程。一单相接地短路f(1)1.故障处短路电流和电压的计算即边界条件为：0faU，0fcfbII0)0()2() 1 (fffffaUUUUU0)0()2(2) 1 ()0()2() 1 (2ffffffIIaIaIIaIa)0()2() 1 (fffIII2页边界条件与序电压方程联立求解的电路形式-复合序网：由复合序网可得：)0()2() 1 (0)0()2() 1 (zzzUIIIffff) 1 () 1 (0) 1 (zIUUfff；)2()2()2(zIUff；)0()0()0(zIUff根据对称分量的合成方法：)0()2() 1 (0) 1 ()0()2() 1 (33zzzUIIIIIffffffa)0()2() 1 (2ffffbUUaUaU)0()2(2) 1 (ffffcUUaUaU计算方法小结：不对称短路计算步骤是 作各序网络，求各序网的 z,按短路类型边界条件连接复合序网，根据欧姆定律求解，将序分量合成为相分量。2分析取r= 0,x(1)=x(1)非故障相电压)()()()0()0()2()2() 1 () 1 (02jxIjxIajxIUaUfffffb)0() 1 () 1 () 1 (202)(jxIjxIaaUafff3页)0() 1 () 1 () 1 (20)(jxIjxIaaUfffb)()2() 1 ()0()0() 1 (00 xxjxxjUUfafb) 1 ()0() 1 ()0(0021xxxxUUfafb)0(x：零序网络的入端阻抗，取决于故障点 f 的位置和零序网络的结构当0)0(x，0021fafbfbUUU当) 1 ()0( xx，0fbfbUU当)0(x，00fafbfbUUU非故障相电压因)0(x，可有不同的值，对于中性点不接地系统（)0(x） ，非故障相电压升高为线电压。二两相短路f(2)相分量边界条件：0faI；faIfbIfcIfcfbUUfaUfbUfcUfcfbII0)()(31011111312222)0()2() 1 (fbfbfbfbfffIaaIaaIIaaaaIIIfbfafbfafbfafbfbfafffUUUaaUUaaUUUUaaaaUUU2)()(3111111312222)0()2() 1 (序分量边界条件：)2() 1 (ffII；0)0(fI；)2() 1 (ffUU4页)2()2() 1 (0) 1 (fffIzzUI)2() 1 (0)2() 1 (02)2() 1 (23)(zzUjzzUaaIaIaIfffffb当)2()1 ( zz，)3()2(866. 0ffII0)2() 1 (21faffUUU0)2() 1 (fafffaUUUU0) 1 (221)(faffcfbUUaaUU三两相短路接地f(1。1)相分量边界条件：0faI；faIfbIfcI0fcfbUUfaUfbUfcU0)0()2() 1 (ffffaIIIIfafafafafffUUUUaaaaUUU3100111113122)0()2() 1 (序分量边界条件：0)0()2() 1 (fffIII； ；)0()2() 1 (fffUUU5页)0()2()0()2() 1 (0) 1 (zzzzzUIff；)0()2()0() 1 ()2(zzzIIff；)0()2()2() 1 ()0(zzzIIff故障相电流：)0()2()0()2(2) 1 ()0()2() 1 (2zzazzaIIIaIaIfffffb忽略电阻，) 1 (2)0()2()0()2(13ffbIxxxxI四正序增广网络（正序等效定则）zzUIff) 1 (0) 1 (；) 1 . 1 ()0()2()2()2() 1 ()0()2()3( / 0fzzfzfzzfz其等值电路为：进一步还原为正序增广网络：仅计算正序电流时，短路故障可用附加阻抗 z接到正序网络的故障点来表示。6页例题：某电力系统如图所示，f 处发生不对称接地故障，试画出正序、负序和零序等值电路（各元件的序参数用相应的符号表示，如用 XL1表示线路正序电抗） 。（a）正序网络（b）负序网络LNxfG-1G-2B-1B-2G1G21,0BjX,0lX3Nj X0kU7页（c）零序网络已知系统如图所示。k 点发生不对称接地短路，试画出图示系统的正序、负序、零序网络。（a）正序网络（b）负序网络115kVk